| 8 界面应力强度因子与转换点剪应力的关系式
渐近段内的奇异性界面剪应力不具有物理灵敏性，可是，转换点是个例外。转换点是基本段的非奇异分布和渐近段的奇异分布的过渡点。所以转换点的界面剪应力是具有物理灵敏性的。把转换点代入渐近段的渐近表达式（22），由此可以导出界面应力强度因子与渐近点剪应力的关系式，即
 （25）
由于转换点是严格解曲线和渐近解曲线的一个交点，公式（25）是准确的，没有因略去 而造成的误差。
公式（25）具有特殊的意义。由于转换点 也属于基本段，所以 是基本段的非奇异分布的界面剪应力。公式（25）把表征渐近段奇异分布的应力强度因子 ，与转换点的非奇异分布界面剪应力之间建立了变换的数量关系。因为可以用作双材料角界面奇异性初始脱粘的强度参量[7]，由式（25）可知，将是与等效的强度参量。由此可见，在双材料角界面奇异性初始脱粘判据的研究中，式（25）将起到重要的作用。
的量纲是，的量纲随 而变，这是双材料角界面奇异性初始脱粘判据研究中多年来难以克服的困难。的量纲是 ，的量纲是确定不变的。关系式（25）的意义在于它提供了解决双材料角初始脱粘判据的的量纲问题的途径。为此，需要进一步研究的问题是：对任意楔角的双材料角建立界面剪应力强度因子与转换点界面剪应力的关系式。
对半平面双材料角的界面正应力，有相同的结果
 （26）式中是转换点 处的界面正应力。
9 结论
要深入研究双材料角端点附近的界面应力的奇异性分布规律，需要用到严格解和渐近解。Bogy [16]求解了半平面双材料角受集中力问题，得到的界面应力的严格解和渐近解，是本文研究的基础。
通过对半平面双材料角受集中力问题的严格解和渐近解[16]的界面应力的比较，发现在半平面双材料角端点邻近，严格解和渐近解的差是一个向端点衰减的微幅震荡的应力分布。这个向端点衰减的微幅震荡应力的起始点，本文称之为转换点。在转换点之外，渐近解显著地偏离严格解，单调下降并趋近于零。自端点到转换点，严格解等于渐近解与微幅震荡衰减应力的叠加，称为渐近段。自转换点到无穷远，界面应力由严格解确定，是界面应力的基本段。所以，转换点将界面应力曲线分成渐近段和基本段。
根据渐近段的渐近表达式，本文讨论了渐近段界面剪应力奇异分布的特点。渐近段界面剪应力的规律具有深刻的内涵。渐近段内不同点的界面剪应力，不论是无限大还是有限大，不论是较大还是较小，在渐近段的范围内，它们都对应于同一个界面剪应力强度因子。界面剪应力奇异分布的规律从奇点开始，一直保持到转换点，反映了应力奇异性的影响范围遍及渐近段。
根据渐近段界面剪应力的非奇异分布的推论，本文讨论了半平面双材料角端点存在应力奇异性的条件。半平面双材料角存在应力奇异性的条件归结为：应力奇异性指数 ，界面端点处，给定的边界剪应力为零，而非奇异分布的界面剪应力是有限值。剪应力互等定理在界面端点无法满足是半平面双材料角应力奇异性的充分必要条件。
转换点的意义在于它是渐近段和基本段的过渡点。把转换点代入渐近段的渐近表达式，即可导出表征奇异性的界面剪应力强度因子与转换点的界面剪应力的关系式。这个关系式将有利于双材料角界面奇异性初始脱粘判据的研究和建立。
最后，需要说明的一点是：本文所作的数值计算得到的数字，仅仅用于附表A和表1到表3，以及用于图3到图7，藉以从数值结果方面查明转换点的存在。而在式（25）的推演过程中，既没有做过数值运算，也没在公式中引入数值运算得到的数字。因此公式（25）具有与严格解和渐近解相同的精确度。
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