| 对于两态量子纠缠的情况，可以由以下四个态构成完备基矢（即在空间中的最大纠缠只能由以下四种情况组成）：
 (2)
其中Ψ：代表奇宇称；Φ：代表偶宇称（宇称：所谓“宇称”，可理解为“左右对称”或“左右交换”，所谓“宇称不变性”就是“左右交换不变”。或者“镜象与原物对称”。在物理学中，对称不变性指的是物理规律在某种变换下的不变性。）
相位分别由+、-来表征，“＋”和“－”之间的最大区别就是上述波函数如果能发生干涉现象的话，明暗条纹刚好相反。
以上四个基矢Ψ和Φ都是正交归一的，我们称之为bell基。
3.1.3 EPR论文中的EPR纠缠对
在EPR论文中假设：第一，两个粒子A 和B 组成的一对总动量总自旋为零的粒子对（后称为 EPR 对），两个粒子随后在空间上分开距离很大（可令一个在地球，一个在月球），当A和B自旋仍处于关联态上：仍对A粒子进行测量，如果观察其结果为 自旋朝上时，意味着两粒子处于组合态 上。发表论文。那么如果对B进行测量，可知其结果必为 。而爱因斯坦等人对这两个粒子的关联状态叫做“纠缠态” 。两个虽然测量事件是类空间隔（没有因果关系，没有时间次序先后的事件），但作为子系统的粒子本身已不独立，它们相互自旋的取值紧密关联，形成统一系统的一个统一状态。因此对粒子测量将影响（而不是如Einstein所认为的“不会影响”）取值。 不管A和B在空间上分得多开，对其中一个粒子实行局域操作，必然会导致另一粒子状态的改变，这是量子力学的“非局域性” 。往后的实验也证明了这种超空间非局域关联的存在。在四个bell基中，我们发现 ，量子如果处于这种状态下，情况就如上述EPR论文中的粒子A和B，尽管相距甚远，但只要对其中一个粒子进行测量，便会们直接影响另外一个，他们处在 中，机会各一半 。如果这个波函数所描述的是电子自旋状态的话，它们的纠缠情况如图 ：
图1 双电子自旋单重态示意图
这种状态我们称之为单重态，因为它们的总自旋量为零。
3.2 量子态的超空间转移
1993年，6位来自不同国家的科学家，提出了利用经典与量子相结合的方法实现量子态的超空间转移（即量子通信）的方案，其基本思想是：将原物粒子的信息分成经典信息和量子信息两部分，它们分别经由经典通道和量子通道传送给接收者。经典信息是发送者对原物进行某种测量而获得的，量子信息是发送者在测量中未提取的其余信息；接收者在获得这两种信息后，就可以制备出原物量子态的完全复制品，其原理图如下：
 
图2 量子态超空间转移原理图
其中U代表幺正变换，BS代表bell基测量
3.2.1基本步骤：
（1）假设我们要传送的是粒子1的量子态 ,在A地它处于一个未知的状态中： ，
（2）建立量子通道:即EPR 源的制备过程。为了传送量子信息，除粒子1外， 还需要另外两个粒子，我们称之为“粒子2”和“粒子3”，粒子2和粒子3必须是关联的。我们可以预先将2 和3 制备到如下的状态上:  ，这个态是4个bell基之一，也是EPR论文中反复争论的关联态，所以我们称为EPR态。这个时候,让粒子2和粒子3分别处于途中的A地和B地。由于粒子1 并没有与粒子2 和粒子3 发生任何关联。因此，根据波函数定义，我们可以把上述3个粒子写成直积的形式：
 
  (3)
（3）一切都准备就绪后，我们现在可以对处于A地的粒子1和粒子2进行联合bell基测量，测量之后，粒子1和粒子2就会纠缠在一起，成为新的量子纠缠对，而粒子2状态的改变在瞬时导致粒子3的状态坍塌，因此，上述3个粒子的波函数根据bell基测量还可以写成另外一个形式：
    (4)
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